一、正负电子湮灭中粒子的快度分布（论文文献综述）
刘宇飞[1]（2021）在《LHC能区不同碰撞系统中重味与轻味喷注淬火的研究》文中指出在相对论重离子对撞机（RHIC）和大型强子对撞机（LHC）的相对论重离子碰撞实验中产生的夸克-胶子等离子体（QGP）为研究极端高温高密条件下的强相互作用物质提供了机会。大横动量的部分子在穿过QGP时会与其发生相互作用,同时伴有能量损失;这种现象被称为喷注淬火。喷注淬火是QGP产生的重要信号,在RHIC和LHC的Au-Au、Pb-Pb等大尺度碰撞系统中都观测到了喷注淬火,而在最小偏差的p-p、d-Au、p-Pb碰撞中却没有发现喷注淬火。与此同时,实验在LHC的高多重数p-Pb碰撞事件观测到了较强的各向异性集体流。这为QGP在高多重数的小系统碰撞事件中的存在可能提供了有力支持。结合上述事实可以推测,在最小偏差的p-Pb碰撞中,喷注淬火效应或被事件平均所掩盖。对系统大小的扫描可以为理解喷注淬火在p-Pb、d-Au碰撞中的消失提供帮助。相比p-Pb或d-Au,轻核对撞系统中的涨落更小,其初态有着更好的几何定义。因此,即将到来的轻核对撞实验为探索部分子-介质相互作用在大系统和小系统之间的过渡提供了绝佳的机会。目前有许多模型能够描述部分子在QGP中的演化。我们利用线性玻尔兹曼输运模型（LBT）结合流体力学背景来描述高能部分子在介质中的演化。在流体力学部分,初始条件由TRENTo模型生成;用（3+1）-D-CLVisc模型描述流体力学演化。在LBT模型中,我们使用领头阶微扰QCD模拟弹性散射;Higher-Twist理论描述的胶子谱来模拟部分子的韧致辐射。用次领头阶的微扰QCD来模拟硬部分子和强子的产生。利用上述框架,我们在由中心碰撞到边缘碰撞的多个对心区间内计算了（?）=5.02TeV的Pb-Pb系统,以及（?）的Xe-Xe系统中,横动量区间为8<pT<325GeV的带电强子和D0,D0,B±的核修正因子;以及由重味介子的半轻衰变产生的横动量区间为5<pT<37.5GeV的正负电子的核修正因子。在此基础上,对即将到来的（?）的Ar-Ar系统和（?）的O-O系统中的这些粒子的核修正因子对粒子横动量以及对心度的依赖进行了预测。结果表明:在相同对心区间内,核修正因子随碰撞核大小的减小而升高;在相同的参与核子数目下,不同碰撞系统之间的核修正因子在碰撞的质心能量以及初态几何的影响下也会有所差异。随着碰撞系统尺度不断减小,核修正因子不断接近单位1。
高杨[2]（2021）在《LHCb实验上13 TeV质子—质子对撞中Λb0微分产生截面的测量》文中提出Λb0是b重子家族中的基态,具有广泛的衰变模式。研究其产生截面的特征可以检验重味强子产生截面计算的因子化方法,加深对重味强子产生机制的理解,也能够补充B介子衰变的研究,为CP破缺的研究提供新的途径。本分析使用Λb0→J/ψpK-（J/ψ→μ+μ-）衰变道,研究Λb0的微分产生截面对横动量pT和快度y的依赖关系。我们使用LHCb探测器在LHC RunⅡ运行阶段采集的数据进行分析。分析中选取2<y（Λb0）<4.5和0<pT（Λb0）<20 GeV范围内的数据,采用无分组最大似然法拟合不同的运动学区域（pT,y）中重建出来的Λb0候选者事例,提取数据中的信号产额。利用模拟数据估算不同运动学区域中的信号采集效率,最终计算得出Λb0微分产生截面对pT和y的依赖关系。
黄飞[3]（2020）在《高能对撞机上W’及中微子质量产生机制的研究》文中认为粒子物理学中的标准模型在过去几十年里被实验精确检验,尤其是2012年在大型强子对撞机上发现了 Higgs粒子标志着标准模型的成功。随着实验的进步、理论的发展,人们发现标准模型并不是完备的,仍然存在一些它无法解决的问题。这就表明标准模型需要进一步扩展,对超出标准模型新物理的探索成为目前粒子物理的主要研究目标之一。本文的主要研究工作是在高能对撞机上寻找W’的产生信号以及探索与中微子质量起源相关的唯象学,主要内容包括:1.通过引入一个新的SU（2）群对标准模型进行扩展,这就导致新物理模型中出现超出标准模型的带电粒子W’。我们对大型强子对撞机LHC上W’产生单top夸克的过程进行了研究,分析了探测器上发现新物理信号的可能性,重点研究了如果探测器上不能直接观测到W’共振峰的情况下,通过分析新物理模型W’的产生过程与标准模型的偏离情况,来表明存在新物理的迹象。我们主要研究了在探测器上末态产生两个喷注、一个带电轻子和丢失能量的信号过程,同时考虑标准模型背景对信号过程的影响。理论研究表明,在质心能量为14TeV的大型强子对撞机LHC上有可能发现质量小于6.6 TeV的W’信号的迹象,这一研究结果对在LHC上研究W’具有重要的指导性意义。2.天文学实验发现中微子振荡现象为中微子非零的质量提供了依据,也为新物理的存在提供了直接的证据。我们选取可以很自然地产生中微子微小质量的Inverse Seesaw机制,它拥有量级为O（1）的Yukawa耦合参数,同时可以将新物理标度保持在高能对撞机可达到的能量。本文以Inverse Seesaw机制为理论框架,系统研究了在正负电子对撞机上产生一对带电W玻色子的过程,具体分析了一个W玻色子轻子衰变而另外一个W玻色子强子衰变的过程,并考虑入射的初态电子极化的情况,通过两个带电W玻色子的纵向和横向极化来鉴别Inverse Seesaw机制是否存在,这一研究对未来轻子对撞机上检验Inverse Seesaw机制有着重要的参考价值。
刘凤仙[4]（2020）在《在RHIC能区Cu+Cu碰撞中轻（反）原子核与（反）超核的产生与特性研究》文中认为理论上认为,宇宙产生之初正反物质应该是相同的,而现实的宇宙中已经很难找到反物质的存在。反物质和普通物质的这种不对称性是现代物理学研究的一个基本问题,研究这个不对称性的深刻的物理机理是过去几十年的一个热点。由于在高能重离子碰撞实验中,最初产生高温高密核物质的环境类似于宇宙大爆炸的初始阶段产生的“火球”环境,这为在实验中研究反物质提供了一条可能的途径;也为科学家研究宇宙演化早期物质形态,寻找奇特物质和反物质提供了理想场所。借助于现代加速器技术,科学家在高能碰撞实验中已经成功产生并捕捉到了反氢原子,并对轻（反）核物质以及（反）超核物质等进行了广泛的研究。特别是（反）超核物质被发现以来,极大地促进了核物理学家对探索奇特物质（如超核、反超核和含奇异夸克的束缚态）以及超子-核子相互作用的研究工作。本论文用部分子-强子级联模型（PACIAE）模拟质心能量为200 GeV、赝快度区间为|η|<0.5、以及横动量范围为0<pT<8GeV/c的铜铜（Cu+Cu）碰撞实验,产生多粒子末态;接着用动力学约束的相空间组合模型（DCPC）组合产生轻（反）原子核（d、（?）、3He、（?）、4He、（?））和（反）超核（Λ3H、（?））。模拟研究相对论重离子碰撞中轻（反）原子核和（反）超核的产生及其特性。其中,模型参数通过拟合STAR实验组相同条件下已有的实验数据确定。首先,计算了不同中心度区间轻（反）原子核（d、（?）、3He、（?）、4He、（?））的产额、产额比,研究了它们的中心度依赖性和质量标度特性。结果表明:轻（反）原子核的产额随着中心度的增大都迅速下降,呈现出很强的中心度依赖特性;但是,反原子核对原子核的产额比随着中心度的增大保持不变。轻（反）原子核的产额随着原子核质量数的增大而很快地减小,呈现出质量的指数标度行为,即每减少单位核子数,（反）原子核的产额下降约3个数量级。同时,可以发现:随着参与碰撞的核子数（Npart）的增加,每参加碰撞核子数产生轻（反）原子核的相对产额快速增大;而且重一些的（反）原子核比轻一些的（反）原子核增加得更快,这表明参与碰撞的核子数越多越容易产生轻（反）原子核。另外,本论文还用组合参数BA讨论了合成原子核的难易程度。结果显示,产生重一些的（反）原子核比轻的（反）原子核更难。模型结果与已有的STAR实验值符合得很好。这样,本论文预言了高能Cu+Cu碰撞中不同中心度轻（反）原子核产生的产额与产额比,给出了相对论重离子碰撞中轻（反）原子核产生的质量标度特性。然后,分别计算了三个中心度区间（0-10%、10-30%、30-60%）的超氚核和反超氚核（Λ3H、（?））的产额、产额比,并与（反）氦-3核（3He、（?））以及（反）氚核（3H、（?））进行了比较。研究结果表明:（反）超氚核的产额（Λ3H、（?））与3He、（?）、3H和（?）的产额均随着中心度的增大而迅速地降低;但其反超氚核与超氚核的比值保持不变,与中心度无关;（反）超氚核对原子核质量数相同的（反）原子核（3He、（?）、3H、（?））的混合比值（Λ3H/3He、（?）/（?）、Λ3H/3H、（?）/（?））都小于1,这表明（反）超核的产额比普通（反）原子核的产额低。此外,论文中还计算了超氚核和反超氚核的奇异丰度因子S3=Λ3H/（3He×Λ/p）,其值都接近于1,这一结果进一步证实了相对论重离子碰撞中奇异夸克的相空间数与轻夸克的类似,意味着高能Cu+Cu碰撞中高温解禁夸克物质已经形成。模型研究结果也与已有的STAR实验数据符合得较好。同样,本论文用模型预言了高能Cu+Cu碰撞中不同中心度区间超氚核和反超氚核的产额、产额比和奇异丰度因子的值。最后,研究了质心能量为200 GeV的Cu+Cu碰撞中介子（π+、π-、k+、k-、kS0）、重子（p、（?）、Λ、（?））和轻（反）原子核（d、3H、（?）、3He和（?））的集体流行为,比较了正物质与反物质的集体流的差异。本论文用PACIAE模型和DCPC模型分别计算了介子、重子和轻（反）原子核椭圆流v2的横动量分布。结果发现:在高能Cu+Cu碰撞中产生的轻（反）原子核也存在集体流行为;特别是,本论文首次证明了,在误差范围内,正物质与反物质（包括介子、重子和原子核）的椭圆流的横动量分布完全相同,即正、反物质的产生和演化过程是完全对称的。这些结果都进一步证实在相对论重离子碰撞中QGP物质已经产生。计算得到的椭圆流v2的横动量分布特征与实验数据相似,在低横动量区域,模型结果与实验数据吻合较好;在高横动量区域,存在一些差异,这可能是由于模型和实验组对中心度的定义标准不同所引起。
张春健[5]（2019）在《相对论重离子碰撞中集体运动及关联与涨落的研究》文中研究说明相对论重离子碰撞是探索极端条件下强作用物质性质的有效手段。相对论重离子对撞机（RHIC）对撞接近光速的两束核子产生高温高密物质,模拟宇宙大爆炸早期夸克胶子等离子的形成。为了研究相对论重离子碰撞,人们发展了许多唯象模型,用于描述不同相对论重离子碰撞系统和能量下的非平衡多体动力学过程。集体流、关联和涨落效应敏感于重离子碰撞早期和系统的演化特性,可以提供夸克胶子等离子体的相关信息。本博士论文从唯象模型和实验数据分析两方面出发,研究了各向异性流、HBT关联和中心度涨落效应。关于各向异性流的研究,我们主要从各向异性流标度率、小系统中多粒子方位角关联的非流效应和STAR实验不同对撞系统的各向异性流涨落效应出发。我们利用AMPT模型、爆炸波模型和组合模型深入研究了各向异性流标度关系。研究发现,末态强子满足修正的夸克标度关系来自于强子相相互作用或流体动力学冻出机制而非夸克组合模型。另外,各向异性流标度率敏感于部分子相互作用。在实际的实验分析中,各向异性流信号的提取显着受到非流效应的影响。我们通过子事件累积量方法计算多粒子关联,可以有效地压低非流效应的贡献。通过无集体流的简单模型PYTHIA8和HIJING,我们应用标准累积量和子事件累积量计算得到小系统质子-质子和质子-铅对撞的三粒子方位角关联,并与ATLAS实验结果比较。并预测了三粒子关联反对称累积量ac2,3|5{3}的非流效应,对未来实验的测量具有极大的参考价值。各向异性流是逐事件涨落的,我们分析了STAR实验不同对撞系统金-金和铀-铀的数据,研究各向异性流涨落效应。实验发现,不同的几何初态涨落导致了金-金和铀-铀在极端中心对撞区域v2{4}的符号差异。各向异性流比率v2{4}/v2{2}和v2{6}/v2{4}显着的横向动量依赖性表明各向异性流涨落可能来自初态动量关联或末态相互作用的影响。多粒子关联归一化累积量的计算表明各向异性流的涨落为非高斯涨落。HBT关联可以有效提取相对论重离子碰撞早期源的尺寸和演化信息。RHIC-BES和FAIR-CBM能量稍低,强子化和强子相作用更重要,是当前国际研究的热点。深入理解强子演化和强子平均场势,对研究RHIC-BES能量下的相对论重离子碰撞动力学和提取相关QCD相图信息具有重要意义。我们利用AMPT模型研究强子相平均场效应对HBT关联的影响。π介子的关联研究表明与介质状态方程相关联的平均场能够影响整个系统的演化过程,并影响冻出阶段发射源的尺寸和粒子的发射时间。另外,质子、K介子和反质子的关联函数对提取丰重子核物质的平均场信息和理解重子-反重子的湮灭效应具有重要意义。源的数目和分布沿着赝快度方向在其横向平面上有涨落效应。研究不同赝快度区间的关联和涨落对理解强耦合非微扰区间的QCD部分子动力学具有重要意义。中心度涨落可能会影响所有具有中心度依赖的物理量的涨落。我们基于Glauber模型和负二项式分布研究中心度涨落机制。研究发现,中心度涨落来源于多重数拖尾效应和中心度退关联效应。中心度涨落的系统依赖性研究表明,对撞系统越小,前后向参与核子分布不对称性越高,中心度涨落越明显。此研究对理解粒子的产生机制、源的本质和涨落具有重要意义。同时对未来定量分析中心度涨落的实验研究具有指导作用。
李光磊[6]（2019）在《高能碰撞中的强子化机制与末态粒子关联的研究》文中进行了进一步梳理粒子物理的标准模型能精确地描述大量的实验数据,并预测一些新的物理现象,是粒子物理研究中的基本理论框架。但是这一模型存在着一些局限。标准模型中描述夸克和胶子之间的强相互作用的理论,量子色动力学（QCD）,只有在夸克或胶子处于小距离、大动量转移的微扰运动区间才能得出严格的理论结果。对于深度非弹性碰撞、正负电子对撞、强子与强子对撞等实验证明了这一点。而对于远距离、小动量转移的非微扰现象,QCD计算遇到了困难。然而高能碰撞中的粒子产生过程中,存在着大量的非微扰过程。对于这些过程的描述通常需要各种唯象模型。本论文的着重点是对于高能碰撞中的强子化机制,以及末态粒子关联的研究。第二章和第三章简要介绍了理论背景。第二章介绍了标准模型及其局限,以及标准模型框架下的高能重离子物理的理论和实验背景。第三章介绍了作为研究重要工具和参考的几个Monte Carlo模型。之后是论文的研究主体部分。分别研究了以下课题:（1）讨论了一个考虑了夸克之间色荷相互作用的强子化机制。高能碰撞过程中的强子化过程是一个典型的非微扰过程,常常需要依赖于一些模型来计算,如PYTHIA用到的Lund弦模型、HERWIG用到的团模型、AMPT和PACIAE等用到的组合模型等。但是这些模型并未考虑色荷之间的相互作用。我们的目的是考察这种相互作用对于末态强子的产生、分布及关联的影响。我们的模型是一种基于分子动力学方法,考虑夸克的半相对论运动规律以及夸克色相互作用的组合（coalescence）模型。在这一模型中,夸克之间的相互作用采用一个唯象的类Cornell势能来描述。这种相互作用驱动强子化的发生,并最终将夸克组合成不同的色中性粒子团。为了研究这种作用势对于强子化的影响,我们使用PYTHIA产生高能pp碰撞过程中的夸克初态,然后通过选取不同的参数,模拟得到不同的末态强子的分布和关联。我们再将这些结果与只使用PYTHIA的情况作了比较,以此来考察这种相互作用对于强子化的影响。（2）对于两粒子方位角的关联的研究。我们分别根据高能碰撞中的两个碰撞相同核的在中心快度区间和非中心快度区间的初态几何对称性,得出两粒子方位角分布的一般形式,并据此得出了两粒子方位角关联系数。这些不同的系数对应着不同的相互作用模式,从而可以用来描述末态粒子集体行为的性质。对于这些系数与通常的流系数的关系也作了讨论。这些关联系数是根据一些初态的几何对称提出的,并不依赖于演化过程中描述所产生的部分子或强子相互作用等模型的细节。所以这些系数具有广泛的适用性,可以用来帮助对描述高能重离子碰撞的模型起到限制的作用。本文还使用了 AMPT事例产生器来产生的（?）=200 GeV的不同中心度间隔的Au+Au碰撞事例样本,然后分别计算和分析了在中心快度区和非中心快度区的一些相关的结果。目前这一研究的主要目的是提出两粒子分布在中心快度区和非中心快度区的一般形式。这些数值结果作为初步测试的例子来支持现在的理论。它们的具体数值依赖于不同模型中关于粒子相互作用的具体细节。
董子健[7]（2019）在《高能Au-Au碰撞中轻反核物质产生的能量依赖性研究》文中进行了进一步梳理一直以来,对称性是物理学炙手可热的话题。理论上认为,在宇宙产生之初正、反物质是等量的,然而在现实宇宙中反物质却不见了,正、反物质的这种不对称性问题是宇宙衍变过程的未解之谜。随着粒子物理学和高能物理实验条件的发展和进步,对微观粒子的可观测性和可控性显着提高,在高能碰撞实验中产生和研究反物质成为可能。近几年美国BNL/RHIC实验组和欧洲CERN/LHC实验组,在高能Au-Au碰撞和Pb-Pb碰撞实验中,先后发现了（?）,（?）和（?）等轻反原子核和反超核,这对反物质的研究和理解具有深刻的意义。由于高能物理实验消耗的成本巨大,因此,目前粒子物理学的重要研究手段之一,就是通过运用理论模型模拟研究高能碰撞实验。本文首先对高能物理和反物质的背景、部分子-强子输运模型（PACIAE模型）和相空间动力学约束组合模型（DCPC模型）、以及Au-Au碰撞实验进行了介绍。然后,使用PACIAE模型和DCPC模型,在质心能量（?）=11.5、14.5、19.6、27、39、62.4、130、200、800、2760 和 5020 GeV 能量下模拟产生 Au-Au 碰撞事件,再用DCPC模型组合产生轻（反）原子核和超核,研究了高能Au-Au碰撞中轻（反）核物质产生的能量依赖性,以及相应的性质。其中,选取的快度区间为-0.5 ≤y≤0.5、横动量区间为pT≤ 5 GeV、中心度为0-10%。研究结果表明:（1）正粒子p、Λ、d、3He、（?）的产额大于反粒子（?）、（?）、（?）、（?）、（?）的产额,普通核的产额大于超核的产额;（2）正粒子p、Λ、d、3He、（?）的产额随着质心能量（?）的增加,先减少后增加;反粒子（?）、（?）、（?）、（?）、（?）的产额一直呈现增加的趋势,即高能Au-Au碰撞中,末态强子和核子的产生存在很强的能量依赖性;（3）反核与它们对应的正物质的比值随着碰撞时质心能量的增加而上升,最终趋近于1。为了研究高能Au-Au碰撞中核子和超子组合产生不同的原子核的难易程度及其能量依赖性,我们模拟计算了不同碰撞能量下组合产生原子核和超核的聚合参数BA以及差异性因子s3。结果表明:聚合参数BA存在很强的能量依赖性,当质心能量（?）增加时,BA先减少后增加,在20 GeV附近存在一个转变点,这很可能是由相变引起的;（?）H和3He的差异因子s3随碰撞能量的增加,开始较快增加,在20 GeV附近趋于饱和,其值约为0.8,这表明超核比普通核更难形成;而s3和（?）近似相等,这表明组合产生反原子核的难易程度与组合产生原子核相同。我们用模型计算得到的结果在误差范围内与已有的实验结果符合较好。
马国扬[8]（2019）在《相对论重离子碰撞中大横动量粒子的产生》文中研究指明在美国布鲁克海文国家实验室的相对论重离子对撞机（RHIC）和欧洲核子中心的大型强子对撞机（LHC）进行的超相对论重离子对撞实验中,我们能够在极小的区域内沉积极高的能量,创造出的极端高温、高密的环境,从而将原本禁闭在强子束缚态的夸克和胶子解禁闭,进而产生出一种全新的物质形态——夸克胶子等离子体（QGP）。夸克胶子等离子体存在很短时间,在其形成之后便会开始膨胀,并在演化过程中逐步地冷却,部分子最终又会重新回归禁闭状态,强子化变成末态可观测到的强子。为了探究该短暂存在的物质形态的形成过程和物态性质,不同的QGP信号、探针过去二十多年里被提出并得到了广泛且深入地研究,其中喷注淬火效应被认为是一种重要的研究夸克胶子等离子体的探针。喷注淬火又被称为部分子能量损失过程,它描述了初始硬散射过程中产生的高能部分子在穿越夸克胶子等离子体时,会与该热密介质发生相互作用,从而损失其部分初始能量的现象。实验上我们则可观测到高能重离子碰撞中单举强子的归一化高横动量谱会低于在核子核子碰撞中的产额、双强子（喷注）和规范波色子标记喷注的横动量不对称性、喷注子结构的差异等现象。随着高能对撞实验的质心能不断地提升,喷注淬火效应作为一种重要的QGP探针得到实验、理论以及唯像上越来越多的关注。在本文研究中,我们将使用一套基于次领头阶微扰量子色动力学（NLO pQCD）的部分子模型的方法来研究高能重离子碰撞中喷注淬火效应及相关问题。大横动量强子因其主要来源于硬散射过程中末态部分子的碎裂过程,能够很好地应用微扰QCD理论进行描述,其中π介子作为末态产额最丰富的强子,是高能重离子碰撞研究中最早亦是最广泛的观测量,RHIC实验中所观测到的大横动量π0介子在核-核碰撞中的压低现象是最早证实QGP存在的信号。我们采用了基于pQCD理论的部分子模型研究了质子-质子碰撞中次领头阶下单举领头强子产额、隔离光子产额以及隔离光子标记的整体喷注产额。在本文中,我们在国际上首次分别在RHIC下200GeV和LHC下2760GeV计算了两类新介子ω和K0s以及一个重子Λ的产生,其中通过对初始标度下不同单举强子的碎裂函数按DGLAP方程演化得到不同标度下的碎裂函数,并与部分子分布函数和部分子硬散射截面卷积得到质子-质子碰撞中的产生截面。我们分别讨论了RHIC和LHC能级下不同单举强子的散射截面,系统验证了pQCD理论的有效性,并为研究不同强子的碎裂过程奠定了基础。引入喷注淬火效应时,我们采用的是多重散射模型的高扭度方法。在该框架描述中,一个快速部分子与QCD介质相互作用,发生多重散射并由介质诱发的胶子辐射从而损失能量,这样的多重散射与碰撞的扭度-4过程有关,并能够给出真空部分子碎裂函数（FFs）在介质中的次领头阶有效碎裂函数（mmFFs）,运用pQCD因子定理,得到核-核碰撞中单举强子的产额,给我们研究强子的不同碎裂模式提供了契机。为了更好地描述QGP火球的演化过程,我们将原模型中的3+1维理想流体力学模型Hirano替换成逐事例（event-by-event）2+1维粘滞流体力学模型VISHNU,并系统地计算了六类介子π0、p0、η ω和K0s在Au+Au 200 GeV和Pb+Pb 2760 GeV下核修正因子RAA,并通过与实验数据点进行x2拟合相应抽离出描述部分子和热密介质相互作用强度量——喷注输运参数q0的最优取值范围（RHIC:q0=0.5（+0.15/-0.05）GeV2/fm和 LHC:q0 = 1.2（+0.25/-0.15）GeV2/fm）。这也是第一次同时考虑不同种类介子的RAA来抽离喷注输运参数q0的最优取值范围,以后随着实验的精度进一步提高,各类末态粒子的实验数据更为丰富,能够极大地提高我们计算结果地精度。应用我们提取出地最佳喷注输运参数q0,我们进一步比较了ω介子、K0s介子与π0介子在质子-质子、核-核碰撞中的产额比。我们发现在RHIC能级下大横动量区间p+p碰撞下产额比ω/π0比A+A碰撞下产额比ω/π0要更大,并且没有明显地重合趋势,这是因为ω介子主要是由胶子碎裂而来,即便在核-核碰撞中胶子碎裂的占比会因为喷注淬火效应而进一步降低,我们仍然可以看到在ω介子在横动量pT = 20GeV时的胶子碎裂占比约为60%。而类似情形下π0介子的产生绝大部分都是由夸克碎裂而来,喷注淬火效应则会进一步提高π0介子的夸克碎裂占比。正是因为这两类介子的部分子碎裂占比间差异,结合喷注淬火效应导致了ω/π 在A+A碰撞中比P+p碰撞中要更为压低,类似的结果我们在φ/π0的研究中也能得到。在K0s/π0的计算中,我们可以看到其产额比在LHC能级下p+p碰撞和A+A碰撞的结果会明显重合。我们分析K0s介子的碎裂占比发现它在大横动量区间也是以夸克碎裂为主,并略低于π0介子的夸克碎裂占比,此时K0s/π0的结果主要会取决于各自介子的夸克碎裂函数（DqKs0（zh,Q2））与（Dqπ0（zh,Q2））的比值。由于部分子会在穿越QGP时损失能量,所以在核-核碰撞中K0s/π0的计算结果可以看作真空下夸克碎裂函数比值经由pT移动得到,加之我们发现夸克碎裂函数在大标度下Q= PT随zh和pT的变化不大,所以A+A碰撞下大横动量区间K0s/π0会与p+p碰撞下的结果相接近,类似的结果我们在p0/π0和η/π的研究中也能得到。在重子介子产额比(P+p/（π+π-）和（Λ+Λ）/2KS0计算中,我们发现其奇异性一方面是由于末态强子碎裂过程不同导致,另一方面是由于介质演化过程或粒子流引起。在相对论重离子碰撞中,初态冷核物质效应（CNM effects）是指由原子核引起地对高能碰撞过程的核修正效应,显然它也会对重离子实验中测量的QGP信号产生影响,在本文中我们也研究了冷核物质效应对核修正因子的贡献,一方面加深对CNM效应的理论认识,另一方面也是作为研究热核介质效应的比较基准。引入初态冷核物质效应一个主流方法是在自由核子分布函数（PDFs）上乘上参数化因子得到核中部分子分布函数（nPDFs）,但由于非微扰效应,我们很难从第一性原理出发得到恰当的参数化因子或nPDFs,只能通过深度非弹（DIS）过程、Drell-Yan过程以及质子-核碰撞等实验数据拟合得到。目前不同参数化形式的nPDFs表现出的差异性十分明显,因此还需要更多的实验结果以及相应的理论来更好地约束冷核物质效应的可能参数化形式。规范波色子标记的喷注一直都是实验和理论学者们所关注喷注物理的相关热点,由于它是一个研究CNM效应很好的物理观测量。因为在领头阶下,规范波色子与部分子在硬散射过程中是背对背产生,并且规范波色子或其末态轻子在穿越夸克胶子等离子时不与热密介质发生相互作用,因此其将携带全部碰撞初期的信息。这就为我们研究冷核物质效应提供了极佳的探针。在本文中,我们选用的是光子标记的整体喷注,考虑到光子来源较多而我们更关心地是硬散射过程产生的直接光子,需要对碎裂和衰变光子进行背景扣除,我们所采用是与实验组一致的“隔离截断”方法,即围绕着光子方向锥角内伴随强子的能量总和不高于一定阈值。在次领头阶下隔离光子和隔离光子标记的喷注产额的计算中,可观测光子（prompt photon）主要来源于两个机制,一个是直接从硬散射产生的直接光子,另一个是由高能部分子碎裂而来的碎裂光子,随后我们讨论了“隔离截断”分别对两类贡献的影响。由于“隔离截断”的引入,对于光子产生的末态相空间会有额外的约束,因此微扰QCD的因子化定理对于隔离光子的产生并非始终成立。在本文中我们从理论上证明了“隔离截断”满足一定的要求则可以保证pQCD因子化定理有效。在本文中,我们使用隔离光子和隔离光子标记的整体喷注来研究高能碰撞中的冷核效应,我们分别讨论四种不同的核分布函数参数化（DSSZ,nCTEQ15,EPPS16,nIMParton16）形式下次领头阶隔离光子以及隔离光子标记的整体喷注在质子-铅核在8.16TeV下的产额。我们系统阐述了次领头阶隔离光子在特别向前和向后快度区间下冷核修正因子随末态光子横动量以及快度的依赖关系,并对应讨论了在铅核方向上平均Bjorken变量的变化范围。结果表明在不同快度区间的隔离光子的产额可以提供给我们一个有效区分不同冷核效应的机会,并且也十分直观地体现出不同nPDFs参数化形式下冷核效应地差异。我们同时也计算了隔离光子的向前向后产额不对称度,与冷核修正因子的结论一致。受双喷注相关研究启发,我们报告了隔离光子标记的整体喷注的冷核修正因子在特定隔离光子和喷注平均横动量区间下随隔离光子和喷注平均快度的变化。同时我们也发现不同的隔离光子和喷注平均横动量区间各nPDFs参数化形式给出的冷核修正因子有着显着差异,实验上亦可以计算同样的物理量,为nPDFs的参数化形式提供更多的限制。同时我们还计算并比较了pPb和pp碰撞中在入射核方向上平均Bjorken变量与在靶核方向上平均Bjorken变量比值,发现几乎没有任何变化,说明冷核效应对于入射核和靶核的影响是等同的,并未引起不平衡性分布。本文中我们还讨论了蒙特卡洛方法及其在高能核物理领域的一些应用,并简述了用于研究质子-质子碰撞的蒙特卡洛事例产生器PYTHIA的框架与主要物理内涵。随后我们又介绍了用于研究重离子碰撞蒙特卡洛事例产生器HIJING以及将其由FORTRAN版本升级成为C++版本过程中的相关工作,因为HIJING是架构在FORTRAN语言下的PYTHIA6核子核子碰撞模型上以研究高能重离子碰撞过程的模型,我们升级的工作重心就是如何实现在C++语言下的PYTHIA8模型上构建以研究高能重离子碰撞过程的HIJING++模型。我们首先深入了解、分析、比较并总结了PYTHIA6和PYTHIA8两个不同版本模型处理核子核子碰撞过程的异同,对于两者有差异的地方,在HIJING++模型内做出相应地修改与标注,如PYTHIA8中设置以及读取初始参量的方式。我们还对HIJING模型进行了模块化分析,按功能提取并定义出不同类,如Hij Physics类,更进一步将它们嫁接到PYTHIA8的程序框架内并重新封装成Hijing类,并设计、提供与用户交互的接口函数。在升级过程中,我们还对HIJING++的功能以及理论框架做出部分改良,如替换新的随机数种子产生器,新的伪随机数序列有着更好的独立性或不相干性;更丰富、灵活的数学计算相关库的接口函数;引入核遮蔽效应的标度依赖关系以更贴合实际物理过程等。最后我们给出了beta版HIJING++并行计算下效率提升的表现以及部分计算结果并与实验数据进行比较。
蔡燕兵[9]（2018）在《高能重离子碰撞中强子的光子诱导产生》文中提出量子色动力学（Quantum Chromodynamics,QCD）预言相对论核-核碰撞中心区域产生的高温高密条件会导致强子物质发生相变,形成夸克胶子等离子体（quark–gluon plasma,QGP）。研究QGP的形成和演化是当前高能核物理领域的一个热门课题。为了研究QGP,科学家们基于不同的原理建立了许多模型,如微扰QCD模型和色玻璃凝聚（color glass condensate,CGC）模型。这些模型在一定的误差范围内都能较好地描述实验数据,以至于目前科学家们对QGP的形成和演化机制仍然不是很清楚。为了更深入地认识QGP,本论文利用微扰QCD因子化模型、非相对论量子色动力学因子化模型（non-relativistic quantum chromodynamics,NRQCD）和CGC模型研究了强子的光子诱导产生。本论文首先基于微扰QCD因子化模型,计算了大横动量强子的光子诱导产生截面。按照微扰QCD因子化模型,强子的产生截面可以因子化为三个部分,即部分子分布函数,部分子散射截面和强子的碎裂函数。对于部分子分布函数,在以往的计算中通常只考虑初始部分子而忽略了光子的影响,本论文将加入光子的贡献,计算强子的光子诱导产生。光子的诱导产生过程包括半硬直接光子过程、半硬分解光子过程、深度非弹性直接光子过程和深度非弹性分解光子过程。这四种光子诱导过程的数值计算结果表明:（1）在相对论重离子碰撞中光子诱导过程的贡献对强子的产生是一个重要的修正;（2）虽然在强子的产生中初始部分子的硬散射过程占主导地位,但是光子诱导过程的总贡献超过10%,因此不能忽略该部分的影响。在考虑光子诱导贡献后,微扰QCD因子化模型能很好的描述大横动量的Ks0、Λ、K、π产生,此外光子诱导的贡献使得奇异性增强更加明显。其次,基于NRQCD因子化模型,我们计算了大型强子对撞机（Large Hadron Collider,LHC）能区的重夸克偶素产生。计算中我们考虑光子诱导过程和碎裂过程对粲夸克偶数(J/ψ、ψ（2S）、χcJ、ηc、hc)和底夸克偶数(Υ（nS）、χbJ、ηb、hb)产生的贡献。数值计算结果表明:（1）在高能情况下,由于胶子密度高,碎裂过程和直接过程一样重要;（2）在LHC能区质子-质子碰撞和铅-铅碰撞中光子诱导过程和碎裂过程都起非常重要的作用,因此不能忽略光诱导的贡献。最后,基于CGC模型,我们计算了矢量介子的光子诱导产生截面。在CGC模型下,矢量介子产生过程可看作是光子涨落成正反夸克对（偶极子）,然后该偶极子与另一个核（核子）通过交换胶子发生相互作用,最终正反夸克对结合成矢量介子。为了准确描述矢量介子产生过程,我们在原有CGC矢量介子产生模型中引进了一个矢量介子质量依赖的偏度修正因子,该因子有效的弥补了产生截面对矢量介子种类的依赖关系。利用此偏度修正因子,我们计算了LHC能区的矢量介子产生,计算结果显示我们改进了的模型能很好的描述极端边缘高能质子-质子碰撞的J/ψ和ψ（2S）实验数据,也表明质量修正的偏度因子在领头阶矢量产生过程中起重要的作用。此外,为了提高模型的精度,我们还推广了领头阶CGC矢量介子产生模型到次领头水平。我们首先通过数值方法求解rcBK方程,获取色偶极子截面的数值表示,然后把该截面引入到CGC矢量介子产生模型中,以提高模型的精度。理论模型与实验数据对比发现,由次领头阶模型计算获得的χ2/d.o.f小于领头阶模型的情况,由此表明次领头阶效应在描述矢量介子产生中具有不可忽略的作用。
张晓锋[10]（2018）在《高能反应中多夸克态产生相关问题的研究》文中提出非微扰量子色动力学（NPQCD）是当前粒子物理所面临的重大课题,仍有很多问题尚未解决。人们运用微扰量子色动力学（PQCD）可以精确地计算包含大动量转移的硬散射过程,但是对于部分子的强子化等软过程,微扰QCD不再适用,只能通过一些非微扰方法来处理,如:格点规范理论、QCD求和规则、唯象的夸克模型等。强子的内部结构,是与非微扰QCD密切相关的课题。实验发现的超出传统介子重子夸克模型的奇特粒子的数目急剧增加,目前尚未有一种系统而可靠的模型能够较为全面地描写各类强子的内部结构,对它们在高能过程中的产生更是无能为力。事实上,强子的产生过程非常重要,对理解其结构,特别是在强子化这样一个动态过程中所体现出来的结构,具有重要意义,而目前大多数的研究主要集中在其衰变过程或静态性质等方面。通过重味强子,特别是多夸克强子,深入研究其在强子化这一软过程中的产生机制,是研究强相互作用,检验标准模型和理解禁闭机制的重要手段。另外,普通强子（介子和重子）由于其价夸克系统颜色结构是唯一确定的,因而难以提供有关QCD丰富的颜色结构信息。要得到更多的颜色结构信息,就必须研究色结构不唯一的多夸克系统（多夸克态）,从而能够对QCD的低能行为有更好的了解。在这些研究中,研究产生过程对理解颜色结构及其它结构信息,如:色重组、色连接、预禁闭等问题,具有重要意义。由于非微扰QCD困难,因此,唯象模型仍然是常用的方法。围绕上述中心课题,本论文主要做了以下几方面的工作:·高能强子-强子碰撞中新束缚态的产生。在非相对论波函数框架下,过程因子化为零点波函数模方和相对动量趋于0的组分强子振幅模方,后者可借助事例产生器获得。在高能强子对撞机上多重产生过程中研究了奇特强子束缚态的产生,这一研究为有关的奇特强子的测量提供了重要信息。例如,基于我们的计算,人们可进一步估算来自X（5568）衰变的、可被直接探测到的信号粒子的运动学分布。这是计算产生的实用意义之一。我们发现,无论是在Tevatron还是LHC,无论是在中心快度区还是大快度区,信号介子π都具有足够的能量,可被检测到。当积累了足够多的极化实验数据,人们就可对现有的关于极化强子产生的事例产生器进行很好地改进,那么本文的方法也可给出自旋较大的束缚态的结果,从而构造强子极化和奇特强子态研究的良好平台。·高能e+e-湮灭反应中多夸克态强子的产生。具体包括:我们研究了硬碰撞产生的四夸克系统（Q1Q2Q3Q4）的一种特殊的色连接及e+e-湮灭过程中相应的强子化效应。我们指出,除了流行的模型所采用的,两个色单态集团分别独立地碎裂为强子的正常色结构以外,末态四夸克系统还存在着有些特殊的色连接,这种色连接支持双重重子或四夸克态（如XYZ粒子等）的产生。我们以（?）CC和X（3872）的产生为例,利用Lund弦碎裂模型和夸克组合模型,研究了这种特殊色连接的强子化及相关效应的运动学特征。其中最重要的是3-jet事例中双重重子/四夸克态及某些新束缚态的产生。此外,对于3-jet事例,我们发现强子化对模型不敏感,通过特殊粒子流的弦效应也能够更精确地探寻色连接方式。我们研究e+e-碰撞中隐粲五夸克态产生的一种可能机制,即通过一对色八重态的正反粲夸克对cc碎裂产生。这一分析可直接应用于B工厂当前及未来的实验中。我们发现,在B工厂能量下,e+e-→ccg→pc+X过程占主要贡献,而在Z0能量下,Pc主要在两.jet事例中产生。这些研究结果还表明了在e+e-反应中去寻找五夸克态直接产生的可行性,这对理解五夸克态的性质非常重要。我们的方法还可应用到e+e-碰撞中产生含有bc或cb的五夸克态的研究中。未来的高能e+e-碰撞,如高亮度的Z工厂、CEPC及直线对撞机等,会积累大量与我们的研究相关的事例数据。因此,高精度的测量完全能得以实现,这种隐粲五夸克态在e+e-对撞机上的直接产生一旦被证实,将对理解夸克模型和强相互作用十分有利。·在上述研究中,各类高能多重反应中相关的两个或数个强子的相空间关联对于进一步研究强子分子的产生机制和结构具有重要意义,因此,值得在将来实验和唯象理论两方面深入研究。结合不同实验组关于X（5568）产生的观测结果的不一致问题,我们进一步研究了两个组分粒子的关联（DD*关联和BsOπ±关联）及其不变质量谱,这些结果对理解不同实验间的差异提供了参考。
二、正负电子湮灭中粒子的快度分布（论文开题报告）
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文主要提出一款精简64位RISC处理器存储管理单元结构并详细分析其设计过程。在该MMU结构中,TLB采用叁个分离的TLB,TLB采用基于内容查找的相联存储器并行查找,支持粗粒度为64KB和细粒度为4KB两种页面大小,采用多级分层页表结构映射地址空间,并详细论述了四级页表转换过程,TLB结构组织等。该MMU结构将作为该处理器存储系统实现的一个重要组成部分。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
三、正负电子湮灭中粒子的快度分布（论文提纲范文）
（1）LHC能区不同碰撞系统中重味与轻味喷注淬火的研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| ABSTRACT |
| 第—章 引言 |
| 1.1 标准模型 |
| 1.2 量子色动力学 |
| 1.3 相对论重离子碰撞的时空演化 |
| 1.4 夸克胶子等离子体及其存在信号 |
| 1.5 小系统中的观测量 |
| 1.6 本文提纲 |
| 第二章 夸克胶子等离子体的产生和演化 |
| 2.1 Glauber模型 |
| 2.2 基于Glauber模型产生的能动量分布 |
| 2.3 相对论流体力学 |
| 第三章 部分子在相对论重离子碰撞中的演化 |
| 3.1 高能部分子的初态谱 |
| 3.2 玻尔兹曼方程 |
| 3.3 强子化机制 |
| 第四章 数值结果与讨论 |
| 4.1 LHC能区带电强子在不同碰撞系统中的核修正 |
| 4.2 LHC能区重味介子在不同碰撞系统中的核修正 |
| 第五章 总结与展望 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
（2）LHCb实验上13 TeV质子—质子对撞中Λb0微分产生截面的测量（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 1 绪论 |
| 2 标准模型简介与碎裂函数 |
| 2.1 标准模型简介 |
| 2.2 碎裂函数 |
| 3 LHC和LHCb探测器 |
| 3.1 LHC |
| 3.2 LHCb简介 |
| 3.2.1 顶点探测器 |
| 3.2.2 偶极磁铁 |
| 3.2.3 寻迹系统 |
| 3.2.4 切伦科夫探测器 |
| 3.2.5 量能器 |
| 3.2.6 μ子系统 |
| 3.2.7 触发系统 |
| 3.3 LHCb运行现状 |
| 4 数据样本 |
| 4.1 真实对撞数据 |
| 4.2 模拟数据 |
| 4.3 质量约束 |
| 5 事例挑选 |
| 5.1 触发挑选 |
| 5.2 初步挑选 |
| 5.3 基于BDTG算法的多变量分析器挑选 |
| 5.4 误鉴别本底事例否决 |
| 6 提取信号产额 |
| 6.1 拟合模型 |
| 6.2 MC研究 |
| 6.3 拟合真实数据 |
| 6.3.1 拟合总的真实数据 |
| 6.3.2 拟合不同真实数据中不同的运动学区域 |
| 7 效率修正 |
| 7.1 探测器接收度效率 |
| 7.2 重建和初选效率 |
| 7.3 触发效率 |
| 7.4 多变量分析器挑选效率 |
| 7.5 误鉴别本底否决对信号采集效率的影响 |
| 7.6 总效率 |
| 8 系统误差 |
| 8.1 拟合模型的误差 |
| 8.2 亮度误差 |
| 8.3 共振态误差 |
| 8.4 触发效率误差 |
| 8.5 MVA效率误差 |
| 8.6 MC中Λb0寿命误差 |
| 8.7 误鉴别本底误差 |
| 9 Λ_b~0微分产生截面 |
| 10 结论与展望 |
| 参考文献 |
| 附录A 在不同运动学区域(pT,y)中的拟合曲线 |
| 附录B 在不同运动学区域(pT,y)中的信号产额 |
| 附录C 在不同运动学区域(pT,y)中的接收度效率(%) |
| 附录D 在不同运动学区域(pT,y)中的重建和初选效率(%) |
| 附录E 在不同运动学区域(pT,y)中的触发效率(%) |
| 附录F 在不同运动学区域(pT,y)中的MVA效率(%) |
| 附录G 在不同运动学区域(pT,y)中的误鉴别本底否决效率(%) |
| 附录H 在不同运动学区域(pT,y)中的总效率(%) |
| 附录I 在不同运动学区域(pT,y)中的微分产生截面(pb) |
| 致谢 |
（3）高能对撞机上W’及中微子质量产生机制的研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 引言 |
| 第二章 标准模型及其扩展 |
| 2.1 标准模型 |
| 2.2 含W'的新物理模型 |
| 2.3 中微子物理 |
| 2.4 本章小结 |
| 第三章 LHC上通过单top夸克产生过程研究W' |
| 3.1 W'的产生过程 |
| 3.2 唯象学分析 |
| 3.3 探测信号的方法 |
| 3.3.1 横动量分析法 |
| 3.3.2 喷注的不变质量分析法 |
| 3.3.3 横动量标量和分析法 |
| 3.3.4 不变质量的分析方法 |
| 3.4 本章小结 |
| 第四章 对撞机上中微子质量产生机制 |
| 4.1 中微子质量 |
| 4.2 中微子质量模型 |
| 4.2.1 Type-Ⅰ Seesaw机制 |
| 4.2.2 Type-Ⅱ Seesaw机制 |
| 4.2.3 Type-Ⅲ Seesaw机制 |
| 4.2.4 Inverse Seesaw机制 |
| 4.3 Inverse Seesaw机制理论与实验的限制 |
| 4.4 理论计算与唯象分析 |
| 4.5 本章小结 |
| 第五章 总结与展望 |
| 附录A Inverse Seesaw机制中的拉氏量 |
| 附录B Y_v对Inverse Seesaw机制的影响 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
| 完成论文 |
| 学位论文评阅及答辩情况表 |
（4）在RHIC能区Cu+Cu碰撞中轻（反）原子核与（反）超核的产生与特性研究（论文提纲范文）
| 作者简历 |
| 摘要 |
| abstract |
| 第一章 引言 |
| 第二章 反核物质产生的理论与实验 |
| 2.1 反物质与对称性(Dirac方程) |
| 2.2 高能碰撞实验中轻(反)原子核和(反)超核的产生 |
| 2.3 高能碰撞实验中反核物质的发现 |
| 2.3.1 早期实验中反物质的发现 |
| 2.3.2 RHIC和 STAR实验中反核物质的产生 |
| 2.4 轻(反)原子核产生的模拟研究 |
| 第三章 高能碰撞的输运模型与动力学约束相空间组合模型 |
| 3.1 部分子-强子级联模型(PACIAE) |
| 3.2 动力学约束的相空间组合模型(DCPC) |
| 第四章 高能Cu+Cu碰撞中轻(反)原子核的产生 |
| 4.1 STAR实验介绍 |
| 4.2 产额与产额比的计算 |
| 4.3 组合参数的研究 |
| 4.4 质量标度特性的研究 |
| 4.5 小结 |
| 第五章 高能Cu+Cu碰撞中(反)超核的产生 |
| 5.1 超核与反超核的发现 |
| 5.2 产额与产额比的计算 |
| 5.3 超核与普通原子核的特性比较 |
| 5.4 小结 |
| 第六章 高能Cu+Cu碰撞中介子、重子和轻核的集体流 |
| 6.1 椭圆流介绍 |
| 6.2 Cu+Cu碰撞中椭圆流的计算 |
| 6.3 正、反物质椭圆流的比较 |
| 6.4 小结 |
| 第七章 总结与展望 |
| 7.1 总结 |
| 7.2 展望 |
| 致谢 |
| 参考文献 |
（5）相对论重离子碰撞中集体运动及关联与涨落的研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第1章 相对论重离子碰撞概述 |
| 1.1 夸克胶子等离子体 |
| 1.1.1 标准模型 |
| 1.1.2 量子色动力学 |
| 1.1.3 QCD相变 |
| 1.2 相对论重离子碰撞描述 |
| 1.2.1 时空演化 |
| 1.2.2 碰撞几何和中心度 |
| 1.2.3 动力学描述 |
| 1.3 相对论重离子碰撞唯象模型 |
| 1.3.1 多相输运模型 |
| 1.3.2 HIJING模型 |
| 1.3.3 PYTHIA模型 |
| 1.3.4 Glauber模型 |
| 1.3.5 爆炸波模型 |
| 1.3.6 组合模型 |
| 1.4 论文结构 |
| 第2章 相对论重离子碰撞实验装置 |
| 2.1 相对论重离子对撞机 |
| 2.2 STAR探测器 |
| 2.2.1 时间投影室 |
| 2.2.2 飞行时间计数器 |
| 2.2.3 事件平面探测器 |
| 2.3 STAR探测器的升级计划 |
| 2.3.1 BES-II能量扫描计划 |
| 2.3.2 前向探测器升级计划 |
| 2.4 本章小结 |
| 第3章 各向异性流 |
| 3.1 各向异性流简介 |
| 3.2 反应平面与参与平面 |
| 3.3 各向异性流计算方法 |
| 3.3.1 事件平面法 |
| 3.3.2 标准累积量计算 |
| 3.4 各向异性流标度关系 |
| 3.4.1 各向异性流标度关系简介 |
| 3.4.2 基于组合模型研究各向异性流标度 |
| 3.4.3 基于AMPT模型分析各向异性流标度 |
| 3.4.4 爆炸波模型计算各向异性流标度 |
| 3.4.5 结论总结 |
| 3.5 多粒子方位角关联 |
| 3.5.1 三粒子反对称累积量 |
| 3.5.2 小系统中的三粒子方位角关联 |
| 3.5.3 结论总结 |
| 3.6 各向异性流涨落 |
| 3.6.1 各向异性流涨落简介 |
| 3.6.2 径迹效率修正 |
| 3.6.3 实验数据分析 |
| 3.6.4 结论总结 |
| 3.7 本章小结 |
| 第4章 Hanbury-Brown-Twiss关联 |
| 4.1 HBT关联简介 |
| 4.1.1 Lednicky-Lyuboshitz分析模型 |
| 4.1.2 Correlation After Burner模型 |
| 4.2 AMPT-ART的修正和强子相平均场势 |
| 4.3 π介子的动量关联 |
| 4.4 质子、K介子和反质子的动量关联 |
| 4.5 本章小结 |
| 第5章 中心度涨落 |
| 5.1 中心度涨落简介 |
| 5.2 独立源模型和累积量 |
| 5.3 中心度涨落与多重数拖尾效应 |
| 5.4 中心度涨落与中心度退关联效应 |
| 5.5 中心度涨落的系统依赖性 |
| 5.6 中心度涨落的实验数据分析展望 |
| 5.7 本章小结 |
| 第6章 总结与展望 |
| 6.1 总结 |
| 6.2 展望 |
| 附录A 组合模型推导强子各向异性流 |
| A.1 介子的各向异性流 |
| A.2 重子的各向异性流 |
| 附录B 多粒子关联的累积量计算 |
| B.1 Q-累积量计算 |
| B.1.1 标准Q-累积量计算 |
| B.1.2 子事件Q-累积量计算 |
| B.1.3 归一化累积量nc_n{2k} |
| B.2 多粒子关联与各向异性流v_n{2k} |
| B.3 对称累积量sc_(n,m){4}和nsc_(n,m){4} |
| B.3.1 标准对称累积量 |
| B.3.2 三子事件对称累积量 |
| B.4 非对称累积量ac_(n,n+m){3}和nac_(n,n+m){3} |
| B.4.1 标准非对称累积量 |
| B.4.2 三子事件非对称累积量 |
| 参考文献 |
| 攻读学位期间发表的学术论文与学术报告清单 |
| 致谢 |
（6）高能碰撞中的强子化机制与末态粒子关联的研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 引言 |
| 第二章 研究背景 |
| 2.1 标准模型 |
| 2.1.1 基本粒子 |
| 2.1.2 相互作用 |
| 2.1.3 标准模型的局限 |
| 2.1.4 粒子物理与宇宙学 |
| 2.2 夸克和强子分类 |
| 2.2.1 夸克分类 |
| 2.2.2 强子分类 |
| 2.3 描述强相互作用的QCD理论 |
| 2.4 夸克物质的相结构 |
| 2.5 高能核核碰撞实验 |
| 2.5.1 高能碰撞实验的描述 |
| 2.5.2 高能核碰撞实验的物理过程 |
| 2.6 QGP |
| 2.6.1 QGP的形成与性质 |
| 2.6.2 QGP的检测信号 |
| 2.7 强子化 |
| 第三章 描述高能碰撞的Monte Carlo模拟 |
| 3.1 PYTHIA |
| 3.1.1 物理机制 |
| 3.1.2 PYTHIA 8与PYTHIA 6的不同 |
| 3.2 AMPT |
| 3.2.1 物理机制 |
| 3.2.2 两个版本的应用区别 |
| 3.3 PACIAE |
| 3.3.1 物理机制 |
| 3.3.2 不同版本的区别 |
| 第四章 强子化过程的分子动力学描述 |
| 4.1 夸克系统的分子动力学模型 |
| 4.1.1 作用势的唯象描述 |
| 4.1.2 描述夸克色荷作用的势 |
| 4.1.3 动力学原理 |
| 4.1.4 积分算法 |
| 4.2 相互作用对于强子化的影响 |
| 4.2.1 初态获取 |
| 4.2.2 演化和强子化 |
| 4.2.3 强子鉴定 |
| 4.3 数值结果 |
| 4.3.1 重子-介子比 |
| 4.3.2 横动量分布 |
| 4.3.3 赝快度分布 |
| 4.3.4 向前-向后多重数关联 |
| 4.4 结论 |
| 第五章 两粒子方位角关联的研究 |
| 5.1 末态粒子方位角各向异性的研究 |
| 5.2 关联的研究 |
| 5.3 中心快度区的方位角关联研究 |
| 5.3.1 所有粒子在同一运动区间的情形 |
| 5.3.2 粒子在不同运动区间的情形 |
| 5.3.3 根据AMPT模型计算的数值结果 |
| 5.4 非中心快度区的方位角关联研究 |
| 5.4.1 所有粒子在同一运动区间的情形 |
| 5.4.2 粒子在不同运动区间的情形 |
| 5.4.3 从AMPT模型而得的数值计算结果 |
| 5.5 结论 |
| 第六章 总结与展望 |
| 参考文献 |
| 博士研究生阶段完成的工作 |
| 致谢 |
（7）高能Au-Au碰撞中轻反核物质产生的能量依赖性研究（论文提纲范文）
| 作者简历 |
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 引言 |
| 1.1 高能物理简介 |
| 1.1.1 高能物理的发展 |
| 1.1.2 标准模型理论 |
| 1.2 高能重离子碰撞 |
| 1.2.1 高能重离子碰撞实验 |
| 1.2.2 高能重离子碰撞过程 |
| 1.2.3 描述碰撞过程的相关物理量 |
| 1.3 反物质的发现与研究 |
| 1.4 论文的内容安排 |
| 第二章 模型介绍 |
| 2.1 PACIAE模型 |
| 2.2 DCPC模型 |
| 第三章 Au-Au碰撞实验中轻反核物质的产生 |
| 3.1 Au-Au碰撞实验中轻反核物质的发现 |
| 3.2 Au-Au碰撞实验中(?)和(?)的识别 |
| 3.3 Au-Au 碰撞实验中部分数据结果 |
| 第四章 Au-Au碰撞中轻(反)核物质产生的能量依赖性 |
| 4.1 末态强子产生的能量依赖性 |
| 4.2 轻(反)核物质产生的能量依赖性 |
| 4.3 核聚合参数B_A的能量依赖性 |
| 4.4 超核与普通核特性差异的比较 |
| 第五章 总结与展望 |
| 5.1 总结 |
| 5.2 展望 |
| 致谢 |
| 参考文献 |
（8）相对论重离子碰撞中大横动量粒子的产生（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 引言 |
| 1.1 相对论重离子碰撞简介 |
| 1.2 相对论重离子碰撞的时空演化 |
| 1.3 喷注层析以及标记整体喷注研究 |
| 1.4 重离子碰撞中的蒙特卡洛模拟 |
| 1.5 本文提纲 |
| 第二章 质子质子碰撞中大横动量粒子的产生 |
| 2.1 微扰QCD理论框架下领头和次领头阶部分子散射截面的计算 |
| 2.2 ω和K_s介子的NLO真空碎裂函数参数化 |
| 2.3 质子质子碰撞中大横动量ω和K_s介子的产生 |
| 2.4 质子质子碰撞中大横动量隔离光子及其标记整体喷注的产生 |
| 2.5 隔离截断对于微扰QCD理论适用性影响分析 |
| 2.6 整体喷注重建算法 |
| 2.7 本章小结 |
| 第三章 重离子碰撞中大横动量单举强子的产生和喷注淬火效应研究 |
| 3.1 Glauber模型和碰撞核几何 |
| 3.2 高扭度方法与碎裂函数的核修正 |
| 3.3 重离子碰撞中热密介质的流体力学演化 |
| 3.4 热密介质修正的ω和K_s介子谱压低数值结果分析 |
| 3.5 基于多种类介子谱压低提取核输运参数 |
| 3.6 重离子碰撞中喷注淬火效应下重子与介子产额比奇异性研究 |
| 3.7 本章小结 |
| 第四章 大横动量隔离光子及标记整体喷注的核修正研究 |
| 4.1 部分子分布函数与冷核物质效应 |
| 4.2 冷核物质效应对隔离光子及标记整体喷注产生的影响 |
| 4.3 多种nPDFs参数化形式对p+A碰撞中隔离光子标记的喷注产生的比较与分析 |
| 4.4 介质修正的隔离光子标记整体喷注的产生和数值研究 |
| 4.5 本章小结 |
| 第五章 高能重离子碰撞中的蒙特卡洛事例产生器 |
| 5.1 蒙特卡洛方法及其在高能核物理中的应用 |
| 5.2 蒙特卡洛方法事例产生器在核子核子以及重离子碰撞中的应用 |
| 5.3 HIJING++的发展与应用 |
| 5.4 本章小结 |
| 第六章 总结与展望 |
| 附录: 破碎SU(3)模型输入参量 |
| 参考文献 |
| 发表论文和已完成工作情况 |
| 致谢 |
（9）高能重离子碰撞中强子的光子诱导产生（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 引言 |
| 第二章 QGP及光子诱导作用 |
| §2.1 QGP |
| §2.1.1 袋模型 |
| §2.1.2 QGP探针 |
| §2.2 QGP体形成初始条件 |
| §2.2.1 微扰QCD模型 |
| §2.2.2 CGC模型 |
| §2.3 光子诱导反应及光子谱 |
| §2.4 pQCD模型和CGC模型对质子结构函数的计算 |
| §2.4.1 部分子模型下质子结构函数 |
| §2.4.2 CGC模型下质子结构函数 |
| 第三章 微扰QCD下强子的光子诱导产生 |
| §3.1 高能质子碰撞中K_s~0和Λ的产生 |
| §3.1.1 领头阶K_s~0和Λ的碎裂产生截面 |
| §3.1.2 半硬过程K_s~0和Λ碎裂产生截面 |
| §3.1.3 深度非弹性过程K_s~0和Λ碎裂产生截面 |
| §3.1.4 数值结果及分析 |
| §3.2 高能重离子碰撞中的K和π产生 |
| §3.2.1 K和π碎裂产生形式 |
| §3.2.2 数值结果及分析 |
| 第四章 NRQCD下重夸克偶素的光子诱导产生 |
| §4.1 NRQCD因子化方案 |
| §4.2 大横动量重夸克偶素的光子诱导产生 |
| §4.3 数值结果与分析 |
| 第五章 CGC下矢量介子的光子诱导产生 |
| §5.1 偶极子模型 |
| §5.2 b-CGC模型下的粲夸克偶数产生 |
| §5.2.1 HERA能区粲夸克偶数产生 |
| §5.2.2 LHC能区粲夸克偶数产生 |
| §5.2.3 数值结果与分析 |
| §5.3 CGC框架中跑动耦合常数贡献下的粲夸克偶数产生 |
| §5.3.1 含跑动耦合常数的BK方程 |
| §5.3.2 rcBK模型下的矢量介子产生 |
| §5.3.3 数值结果与分析 |
| 第六章 总结与展望 |
| 附录A 偶极子向前散射振幅的IIM饱和模型 |
| 附录B 符号与约定 |
| 参考文献 |
| 研究生期间发表的论文 |
| 致谢 |
（10）高能反应中多夸克态产生相关问题的研究（论文提纲范文）
| 缩略词 |
| 摘要(中文) |
| 摘要(英文) |
| 第1章 引言 |
| 第2章 强作用与颜色结构理论 |
| 2.1 标准模型概述 |
| 2.2 强相互作用与微扰QCD |
| 2.3 强作用软硬界面部分子的色连接 |
| 2.4 强子化模型及事例产生器 |
| 2.4.1 Lund弦碎裂模型 |
| 2.4.2 夸克组合模型 |
| 2.5 本章小结 |
| 第3章 高能强子-强子碰撞中新束缚态的产生 |
| 3.1 强子束缚态介绍 |
| 3.2 高能强子-强子碰撞中奇特强子束缚态的产生 |
| 3.2.1 pp→A+B+X→H(A,B)+X过程的非相对论波函数 |
| 3.2.2 利用事例产生器研究自由强子对 |
| 3.2.3 数值结果与讨论 |
| 3.3 本章小结 |
| 第4章 高能e~+e~-反应中多夸克态的产生 |
| 4.1 多夸克态介绍 |
| 4.1.1 实验探寻 |
| 4.1.2 理论研究 |
| 4.2 双重重子和四夸克态的产生 |
| 4.2.1 四夸克系统的色连接 |
| 4.2.2 部分子级事例形状分析 |
| 4.2.3 强子化及结果 |
| 4.3 Pentaquark产生 |
| 4.3.1 Pentaquark的理论研究 |
| 4.3.2 Pentaquark的最低阶产生 |
| 4.3.3 Pentaquark的高阶产生 |
| 4.4 本章小结 |
| 第5章 总结与展望 |
| 附录 |
| A 符号和约定 |
| A.1 量纲 |
| A.2 自然单位制 |
| B e~+e~-湮灭反应中色八重态cc碎裂产生P_c的费曼图 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
| 完成论文 |
| 附件 |
| 学位论文评阅及答辩情况表 |
四、正负电子湮灭中粒子的快度分布（论文参考文献）
- [1]LHC能区不同碰撞系统中重味与轻味喷注淬火的研究[D]. 刘宇飞. 华中师范大学, 2021(02)
- [2]LHCb实验上13 TeV质子—质子对撞中Λb0微分产生截面的测量[D]. 高杨. 华中师范大学, 2021
- [3]高能对撞机上W’及中微子质量产生机制的研究[D]. 黄飞. 山东大学, 2020(12)
- [4]在RHIC能区Cu+Cu碰撞中轻（反）原子核与（反）超核的产生与特性研究[D]. 刘凤仙. 中国地质大学, 2020(03)
- [5]相对论重离子碰撞中集体运动及关联与涨落的研究[D]. 张春健. 中国科学院大学(中国科学院上海应用物理研究所), 2019(01)
- [6]高能碰撞中的强子化机制与末态粒子关联的研究[D]. 李光磊. 华中师范大学, 2019(11)
- [7]高能Au-Au碰撞中轻反核物质产生的能量依赖性研究[D]. 董子健. 中国地质大学, 2019(02)
- [8]相对论重离子碰撞中大横动量粒子的产生[D]. 马国扬. 华中师范大学, 2019(01)
- [9]高能重离子碰撞中强子的光子诱导产生[D]. 蔡燕兵. 云南大学, 2018(01)
- [10]高能反应中多夸克态产生相关问题的研究[D]. 张晓锋. 山东大学, 2018(12)